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Vector de Poynting para Radiação e Propagação de Ondas Electromagnéticas, Resumos de Antena e Propagação de Onda de Rádio

Antenas e Propagação de Ondas Electromagnéticas

Tipologia: Resumos

2024

Compartilhado em 05/11/2024

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24.1 – Transmissão de energia em uma onda plana
Considere uma onda eletromagnética plana se propagando na direção perpendicular a esta página
(figura 24.1). Podemos considerar que esta onda é um arranjo de “células-de-campo”. Cada célula
tendo largura e comprimento unitários, podemos escrever para a tensão V:
)V(E1EV (24.1)
Analogamente para a corrente I:
)A(H1HI (24.2)
Pela teoria de circuitos, a potência transmitida em uma célula é dada por:
)W(EHVIP (24.3)
Essa é a energia transmitida por unidade de área, indicada de forma vetorial por:
HEP
(24.4)
A equação (24.4) representa o vetor de Poynting (John Henry Poynting, 1852-1914), cuja dedução
matemática mais detalhada será feita na seção a seguir.
Figura 24.1 – Onda eletromagnética plana se propagando perpendicularmente ao papel.
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O VETOR DE POYNTING
E
V = E
1
I = H
1
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Baixe Vector de Poynting para Radiação e Propagação de Ondas Electromagnéticas e outras Resumos em PDF para Antena e Propagação de Onda de Rádio, somente na Docsity!

24 .1 – Transmissão de energia em uma onda plana

Considere uma onda eletromagnética plana se propagando na direção perpendicular a esta página (figura 24.1). Podemos considerar que esta onda é um arranjo de “células-de-campo”. Cada célula tendo largura e comprimento unitários, podemos escrever para a tensão V: V  E 1 E(V ) (24.1) Analogamente para a corrente I: I  H 1 H(A ) (24.2) Pela teoria de circuitos, a potência transmitida em uma célula é dada por: P  VIEH (W ) (24.3) Essa é a energia transmitida por unidade de área, indicada de forma vetorial por: P E H

A equação (24.4) representa o vetor de Poynting (John Henry Poynting, 1852- 1914 ), cuja dedução matemática mais detalhada será feita na seção a seguir. Figura 24. 1 – Onda eletromagnética plana se propagando perpendicularmente ao papel.

O VETOR DE POYNTING E V = E 1 I = H 1

24. 2 – O Vetor de Poynting

Sejam as equações de Maxwell em rotacional: t

B

E

^ 

t

D

H J

 ^ 

Multiplicando escalarmente (24.5) por H

e (24.6) por E

, vem respectivamente: t

B

H E H

  ^ 

t

D

E H E J

Subtraindo (24.8) de (24.7): 

t

D

E J

t

B

H E E H H

A partir de uma propriedade do cálculo vetorial, podemos escrever que: H E E H E H

Portanto:  

t

D

EJ E

t

B

E H H

A equação (24.11) pode ser reescrita como:  

t

E

E

t

H

E H E^2 H

Onde foram utilizadas as relações: J E

  B H

  D E

Considerando que:    H 2  t t

H

H

t

H

HH H

t 

e:    E 2  t t

E

E

t

E

EE E

t 

24. 3 – Valor médio do vetor de Poynting

O fluxo do vetor de Poynting sobre uma área representa a potência instantânea atravessando essa área. O valor médio do vetor de Poynting é obtido integrando-se o vetor de Poynting em um período, e dividindo por um período (definição clássica do valor médio de uma função periódica ). Ele também pode ser obtido numa notação complexa como: 2

m 2 EHcos W/m

P   (24.18)

Onde  é o ângulo de defasagem entre E

e H

Exemplo 24. 2 No espaço livre E( z,t) 50 cos(tz) V/m. Calcule a potência média que atravessa uma área circular de 2,5 m de raio, pertencente a um plano z = cte. Solução cos  t z 120

E 50

H  

H  0 , 133 cos  tz

Não existe defasagem entre E

e H

. Portanto: 2 m 2 50 0 ,^1333 ,^325 W/m

P    

P total  3 , 325  2 , 52  65 , 1 W